Aislante Kondo

En física del estado sólido, los aislantes Kondo (también denominados semiconductores de fermiones pesados y semiconductores Kondo) se entienden como materiales con electrones fuertemente correlacionados, que abren un espacio de banda prohibida (en el orden de 10 meV) a temperaturas bajas con el falso potencial químico en la diferencia, mientras que en los fermiones pesados el potencial químico se encuentra en la banda de conducción. La banda prohibida se abre a bajas temperaturas debido a la hibridación de los electrones localizados (en su mayoría f-electrones) con los electrones de conducción, un efecto de correlación conocido como efecto Kondo. Como consecuencia, una transición desde comportamiento metálico al comportamiento aislante se observa en las mediciones de resistividad. La banda prohibida podría ser directa o indirecta. Los aisladores Kondo más estudiados son el FeSi, Ce₃Bi₄Pt₃, SmB₆, YbB₁₂ y CeNiSn.^[1]​

Relación de dispersión de banda de conducción y los estados localizados.

Hibridación y formación de una brecha de energía indirecta (hibridación) debido a la detección coherente Kondo de los momentos locales por el mar de electrones de conducción.

En caso de aisladores Kondo, el nivel Fermi (potencial químico) se encuentra en la diferencia de hibridación.

Reseña histórica

En 1969, Menth et al encontró que no había orden magnético alguno en el SmB₆ a 0.35 K y un cambio de comportamiento metálico a aislante en la medición de la resistividad con la disminución de la temperatura. Interpretaron este fenómeno como un cambio de la configuración electrónica del samario.^[2]​

En 1992, Gabriel Aeppli y Zachary Fisk encontraron una forma descriptiva para explicar las propiedades físicas del Ce₃Bi₄Pt₃ y CeNiSn. Llamaron a los materiales «aislantes Kondo», mostrando un comportamiento de enrejado Kondo cerca de la temperatura ambiente, pero cada vez más semiconductivo con muy pequeñas huecos de energía (de unos pocos Kelvin a unas cuantas decenas de Kelvin) al disminuir la temperatura.^[3]​

Propiedades de transporte

Los localizados f-electrones a altas temperaturas forman momentos magnéticos locales independientes. De acuerdo a efecto Kondo, la resistividad DC de los aisladores Kondo muestra una temperatura logarítmica dependente. A bajas temperaturas, los momentos magnéticos locales se proyectan por el mar de electrones de conducción, formando la llamada resonancia Kondo. La interacción de la banda de conducción con el orbitales f resulta en una hibridación y una diferencia de energía ${\displaystyle \epsilon _{\mathrm {g} }}$ . Si el potencial químico se encuentra en la brecha de la hibridación, un comportamiento aislante puede verse en la resistividad DC a bajas temperaturas.

Referencias

1. «» Departamento de Física y Astronomía de la Universidad de California en Irvine
2. Menth, A; Buehler, E; Geballe, TH. (1969) «Magnetic and semiconducting properties of SmB₆» Physical Review Letters 22 (7): pp. 295—297.
3. Aeppli, G; Fisk, Z. (1992) «Kondo insulators» Comments Cond. Mat. Phys. 16 pp. 155—170.

Bibliografía

• Coleman, Piers. (2007) «Heavy fermions: Electrons at the edge of magnetism» Handbook of Magnetism and Advanced Magnetic Materials 1.
• Riseborough, Peter S. (2000) «Heavy fermion semiconductors» Advances in physics 49 (3): pp. 257—320.

Enlaces externos

• Esta obra contiene una traducción derivada de «Kondo insulator» de Wikipedia en inglés, concretamente de esta versión del 27 de mayo de 2014, publicada por sus editores bajo la Licencia de documentación libre de GNU y la Licencia Creative Commons Atribución-CompartirIgual 3.0 Unported.

•   Datos: Q6429007